Силовыми линиями магнитного поля прямого проводника с током являются концентрические окружности, лежащие в плоскости перпендикулярной оси проводника. Центр этих окружностей лежит также на оси проводника. Вектор магнитной индукции в некоторой точке пространства лежит на касательной к линии магнитного поля. Направление силовых линий определяется по правилу правого винта. Поле нескольких прямых проводников с током находится по принципу суперпозиции, т. е. в некоторой точке пространства вектор магнитной индукции результирующего поля является векторной суммой векторов магнитной индукции отдельных проводников.

Таким образом, для нахождения результирующего поля прямых проводников с током, находящихся в вершинах правильного треугольника, необходимо провести три окружности с центрами в точках `1`,`2` и `3`; радиусы этих окружностей равны `frac{asqrt(3)}{3}`. Затем провести касательные к этим окружностям через точку `O`, которые будут перпендикулярны отрезкам биссектрис (`O` - точка пересечения биссектрис). Дальнейшие построения видны из рисунка и описывают оба случая:

Случай 1. `vec(B_1)+vec(B_2)+vec(B_3)=vec(0)`
Случай 2. `vec(B_1)+vec(B_2)+vec(B_3)=2vec(B_3)`
В обоих случаях считаем, что `|vec(B_i)|=B` , где `i=1,2,3`, т.к. точка `O` равноудалена от осей проводников с током, а `|vec(B_i)|\propto1/r`, где `r`- расстояние от проводника до точки пространства, в которой измеряется поле.
Ответ: в первом случае результирующее поле в точке `O` равно нулю; во втором случае вектор магнитной индукции направлен как показано на рисунке, а его модуль равен `2B`.

Пусть `T_0`- комнатная температура, `T_{\text{кип}}` - температура кипения воды, `DeltaT=T_{\text{кип}}-T_{0}`.
Для доведения воды массой `m` до кипения в обоих случаях требуется сообщить ей энергию `mcDeltaT`, где `c` - удельная теплоемкость воды.
1) `K` - замкнут
Количество тепла выделяющегося на нагревательном элементе при такой конфигурации согласно закону Джоуля-Ленца равно `(U^2)/(\frac{R_1R_2}{R_1+R_2})Deltat_1`(спирали соединены параллельно).
1) `K` - разомкнут
Количество тепла выделяющегося на нагревательном элементе при такой конфигурации равно `(U^2)/(R_1)Deltat_2`(работает только спираль с сопротивлением `R_1`).
Имеем систему уравнений
`{(mcDeltaT=(U^2)/(\frac{R_1R_2}{R_1+R_2})Deltat_1),(mcDeltaT=(U^2)/(R_1)Deltat_2):}` из которой можно получить отношение
`(Deltat_2)/(Deltat_1)=(R_1)/(R_2)+1>1`. Вывод: вода закипит быстрее в первом случае.